{"id":294,"date":"2020-07-29T16:57:00","date_gmt":"2020-07-29T20:57:00","guid":{"rendered":"http:\/\/fiziko.net\/?page_id=294"},"modified":"2026-04-13T16:26:51","modified_gmt":"2026-04-13T20:26:51","slug":"leis-de-newton","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/fiziko.net\/?page_id=294","title":{"rendered":"Leis de Newton"},"content":{"rendered":"\n

A Din\u00e2mica<\/strong><\/em> \u00e9 a parte da Mec\u00e2nica que relaciona o movimento com sua causas. A din\u00e2mica tem como base as tr\u00eas Leis de Newton do movimento.<\/p>\n\n\n\n

O movimento de uma part\u00edcula \u00e9 sempre relativo \u00e0 algum referencial, ou seja, a part\u00edcula pode ter simultaneamente diferentes movimentos em rela\u00e7\u00e3o a diferentes referenciais.<\/p>\n\n\n\n

Quando uma part\u00edcula est\u00e1 infinitamente distante de todos os outros corpos do universo dizemos que esta \u00e9 uma part\u00edcula isolada.<\/strong><\/em><\/p>\n\n\n\n

Referencial inercial \u00e9 um referencial em rela\u00e7\u00e3o ao qual s\u00e3o nulas as acelera\u00e7\u00f5es de uma trinca de part\u00edculas isoladas n\u00e3o-colineares, isto \u00e9, que n\u00e3o est\u00e3o ao longo de uma mesma reta, quando essa regra n\u00e3o \u00e9 obedecida o referencial \u00e9 chamado n\u00e3o-inercial.<\/p>\n\n\n\n

Sempre que usarmos um referencial terrestre, estar\u00e1 impl\u00edcito que ele pode ser considerado inercial, a menos que seja explicitamente dito o contr\u00e1rio.<\/p>\n\n\n\n

Qualquer referencial que se mova em MRU em relac\u00b8ao a um referencial inercial e tamb\u00e9m um referencial inercial.<\/p>\n\n\n\n

Primeira Lei de Newton<\/strong><\/p>\n\n\n\n

Toda part\u00edcula permanece em estado de repouso ou de movimento retil\u00edneo uniforme, a menos que seja acelerada por for\u00e7as exercidas sobre ela.<\/p>\n\n\n

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Tirinha retirada de http:\/\/www.cbpf.br\/~eduhq\/html\/tirinhas\/tirinhas_assunto\/fisica\/fisica.php?pageNum_Recordset1Fisica=110&totalRows_Recordset1Fisica=226<\/a>, autoria EDUHQ.<\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n\n\n

SEGUNDA LEI DE NEWTON<\/strong><\/p>\n\n\n\n

O produto da massa pela acelera\u00e7\u00e3o de uma part\u00edcula e igual \u00e0 for\u00e7a resultante exercida sobre ela.<\/p>\n\n\n\n

\\vec{F}_{R}=m\\vec{a}<\/pre><\/div>\n\n\n\n
A for\u00e7a resultante<\/strong><\/em> \u00e9 a soma vetorial de todas as for\u00e7as que atuam sobre o objeto estudado, este \u00e9 o princ\u00edpio da superposi\u00e7\u00e3o das for\u00e7as<\/strong><\/em>. Digamos que h\u00e1 N for\u00e7as atuando sobre o corpo de massa m<\/em>, assim, a for\u00e7a resultante sobre m<\/em> ser\u00e1<\/p>\n\n\n\n
\\vec{F}_{R}=\\vec{F}_{1}+\\vec{F}_{2}+\\vec{F}_{3}+\\dotsi+\\vec{F}_{N}=\\sum_{i=1}^{N}{\\vec{F}_{i}}<\/pre><\/div>\n\n\n\n
Podemos escrever a for\u00e7a resultante na forma de suas componentes<\/p>\n\n\n\n
\\begin{cases}\nF_{R,x}=ma_{x} \\\\\nF_{R,y}=ma_{y} \\\\\nF_{R,z}=ma_{z} \n\\end{cases}<\/pre><\/div>\n\n\n\n
A massa inercial<\/strong><\/em> \u00e9 definida pela lei das acelera\u00e7\u00f5es das part\u00edculas de um par isolado que diz que em um par isolado de part\u00edculas, o produto da massa pela acelera\u00e7\u00e3o de uma das part\u00edculas tem sempre a mesma dire\u00e7\u00e3o, o mesmo m\u00f3dulo e sentido oposto ao produto da massa pela acelera\u00e7\u00e3o da outra part\u00edcula.<\/p>\n\n\n\n
m_j\\vec{a}_j=-m_i \\vec{a}_i<\/pre><\/div>\n\n\n\n
aqui i<\/em> e j<\/em> s\u00e3o as part\u00edculas isoladas que formam o par.<\/p>\n\n\n\n
assim,<\/p>\n\n\n\n
\\frac{m_j}{m_i}=\\frac{\\|\\vec{a_i}\\|}{\\|\\vec{a_j}\\|}<\/pre><\/div>\n\n\n\n
A equa\u00e7\u00e3o acima nos informa que quanto maior a massa de uma part\u00edcula, menor ser\u00e1 sua acelera\u00e7\u00e3o. Diz-se que quanto maior \u00e9 a massa de uma part\u00edcula, maior \u00e9 a dificuldade de aceler\u00e1-la.<\/p>\n\n\n\n
A massa \u00e9 dada em kg, no SI.<\/p>\n\n\n\n
A for\u00e7a para Newton: “Uma for\u00e7a imprimida \u00e9 uma a\u00e7\u00e3o exercida sobre um corpo a fim de alterar seu estado, seja de repouso, ou de movimento uniforme em linha reta\u201d. <\/p>\n\n\n\n
TERCEIRA LEI DE NEWTON<\/strong><\/em><\/p>\n\n\n\n
Se <\/a> \u00e9 a for\u00e7a sobre uma par\u00b4ticula i<\/em> exercida por uma part\u00edcula j<\/em> e <\/a> \u00e9 a for\u00e7a sobre a part\u00edcula j<\/em> exercida pela part\u00edcula i<\/em>, ent\u00e3o<\/p>\n\n\n\n
\\vec{F}_{ij}=-\\vec{F}_{ji}<\/pre><\/div>\n\n\n\n
isto \u00e9, as duas for\u00e7as t\u00eam o mesmo m\u00f3dula, a mesma dire\u00e7\u00e3o e sentidos opostos.<\/p>\n\n\n\n
As duas for\u00e7as <\/a> e <\/a> s\u00e3o chamadas for\u00e7as de a\u00e7\u00e3o<\/strong><\/em> <\/strong>e rea\u00e7\u00e3o<\/strong><\/em>. Em outras palavras, dizemos que as for\u00e7as s\u00e3o sempre criadas aos pares.<\/p>\n\n\n\n
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